2025年1月20日 星期一

Hamilton-Jacobi-Bellman (HJB) 方程

為何要學習古典力學?聊聊古典力學與量子力學的神祕關係

Hamilton-Jacobi-Bellman (HJB) 方程 

力學的神祕關係

哈密頓-雅可比方程式

哈密頓原理


哈密頓 原理

哈密頓系統的幾何

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哈密頓系統可以理解為時間R上的一個纖維叢E,其纖維Ett ∈ R是位置空間。拉格朗日量則是E上的jet叢(射流叢)J上的函數;取拉格朗日量的纖維內的勒壤得轉換就產生了一個時間上的對偶叢的函數,其在t的纖維是餘切空間T*Et,它有一個自然的辛形式,而這個函數就是哈密頓量。


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哈密顿正则方程的推导来自哈密顿量 H(qj,pj,t)H(q_j, p_j, t) 的定义和变分分析。以下是详细的推导过程:


1. 哈密顿量的定义

哈密顿量 HH 定义为:

H(qj,pj,t)=iq˙ipiL(qj,q˙j,t)H(q_j, p_j, t) = \sum_i \dot{q}_i p_i - L(q_j, \dot{q}_j, t)

其中:

  • q˙i\dot{q}_i 是广义速度,
  • pi=Lq˙ip_i = \frac{\partial L}{\partial \dot{q}_i} 是广义动量,
  • LL 是拉格朗日量。

哈密顿量 HHqjq_jpjp_jtt 的函数,而不是直接依赖 q˙j\dot{q}_j。但在定义中,q˙j\dot{q}_jpjp_j 有关系(通过 pj=Lq˙jp_j = \frac{\partial L}{\partial \dot{q}_j} 确定)。


2. 全微分公式

对哈密顿量 H(qj,pj,t)H(q_j, p_j, t) 求全微分:

dH=Hqjdqj+Hpjdpj+HtdtdH = \frac{\partial H}{\partial q_j} dq_j + \frac{\partial H}{\partial p_j} dp_j + \frac{\partial H}{\partial t} dt

H(qj,pj,t)H(q_j, p_j, t) 的定义代入,得到:

dH=d(iq˙ipiL)dH = d\left( \sum_i \dot{q}_i p_i - L \right)

对右侧逐项求微分:

dH=i(q˙idpi+pidq˙i)LqjdqjLq˙jdq˙jLtdtdH = \sum_i \left( \dot{q}_i dp_i + p_i d\dot{q}_i \right) - \frac{\partial L}{\partial q_j} dq_j - \frac{\partial L}{\partial \dot{q}_j} d\dot{q}_j - \frac{\partial L}{\partial t} dt


3. 用广义动量的定义简化

根据 pj=Lq˙jp_j = \frac{\partial L}{\partial \dot{q}_j},有 Lq˙jdq˙j=pjdq˙j-\frac{\partial L}{\partial \dot{q}_j} d\dot{q}_j = -p_j d\dot{q}_j。因此:

dH=iq˙idpiLqjdqjLtdtdH = \sum_i \dot{q}_i dp_i - \frac{\partial L}{\partial q_j} dq_j - \frac{\partial L}{\partial t} dt

此时,dHdH 可以重写为:

dH=iq˙idpiLqjdqjLtdtdH = \sum_i \dot{q}_i dp_i - \frac{\partial L}{\partial q_j} dq_j - \frac{\partial L}{\partial t} dt


4. 根据变量关系得到正则方程

对比全微分公式 dH=Hqjdqj+Hpjdpj+HtdtdH = \frac{\partial H}{\partial q_j} dq_j + \frac{\partial H}{\partial p_j} dp_j + \frac{\partial H}{\partial t} dt,可以逐项匹配得到:

(1) 对 pjp_j 的偏导数:

Hpj=q˙j\frac{\partial H}{\partial p_j} = \dot{q}_j

这表明哈密顿量对动量的偏导数等于对应的广义速度。

(2) 对 qjq_j 的偏导数:

Hqj=Lqj\frac{\partial H}{\partial q_j} = -\frac{\partial L}{\partial q_j}

根据拉格朗日方程:

Lqj=ddtLq˙j=p˙j\frac{\partial L}{\partial q_j} = \frac{d}{dt} \frac{\partial L}{\partial \dot{q}_j} = \dot{p}_j

因此:

Hqj=p˙j\frac{\partial H}{\partial q_j} = -\dot{p}_j


5. 哈密顿正则方程总结

综上,可以得到哈密顿正则方程:

Hpj=q˙j,Hqj=p˙j\frac{\partial H}{\partial p_j} = \dot{q}_j, \quad \frac{\partial H}{\partial q_j} = -\dot{p}_j

这些方程描述了广义坐标 qjq_j 和广义动量 pjp_j 的时间演化关系,构成哈密顿力学的核心内容。


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哈密顿系统的几何概述

哈密顿系统可以用微分几何和辛几何(symplectic geometry)来描述。其数学基础为辛流形上的几何结构,哈密顿量、向量场、帕松括号等概念是这一框架中的核心内容。以下是其主要要点:


1. 纤维丛视角

哈密顿系统可以从纤维丛的角度进行理解:

  • 纤维丛 ERE \to R:时间 RR 是基底,纤维 EtE_t 是位置空间,表示系统的广义坐标。
  • 拉格朗日量 LL:是 EE 上 jet 丛 JJ 的一个函数,描述系统的动力学。
  • 对偶丛 TEtT^*E_t:通过拉格朗日量的纤维内勒让得变换,可以得到一个时间上的对偶丛,其纤维是 TEtT^*E_t(对应于每个位置的余切空间)。

对偶丛的结构由自然的辛形式(symplectic form)确定,而对偶丛上的函数就是哈密顿量。


2. 辛流形和相空间

在辛几何中:

  • 辛流形 (M,ω)(M, \omega):相空间 MM 是一个光滑流形,配有一个闭的、非退化的 2-形式 ω\omega,称为辛形式。
  • 哈密顿量 HH:是 MM 上的光滑实值函数。
  • 辛向量场:由哈密顿量 HH 诱导的一个特殊向量场 XH\mathbf{X}_H

3. 哈密顿向量场

哈密顿向量场通过以下公式定义:

ιXHω=dH\iota_{\mathbf{X}_H} \omega = dH

其中:

  • ιXH\iota_{\mathbf{X}_H} 表示向量场 XH\mathbf{X}_H 的内积操作。
  • ω\omega 是辛形式,dHdH 是哈密顿量 HH 的外微分。

性质:

  • 哈密顿向量场的积分曲线描述了系统的时间演化。
  • 哈密顿向量场生成了一族辛同胚(保持辛形式不变的变换)。

4. 刘维定理

哈密顿系统遵守刘维定理,其核心思想是辛流形上的体积形式在哈密顿流下不变。

定理公式:

若概率分布为 ρ\rho,则其时间演化满足:

ρt={ρ,H}\frac{\partial \rho}{\partial t} = -\{\rho, H\}

其中:

  • {ρ,H}\{\rho, H\} 是帕松括号,定义为: {f,g}=ω(Xf,Xg)\{f, g\} = \omega(\mathbf{X}_f, \mathbf{X}_g)
  • 帕松括号是辛流形上的函数空间的李括号,赋予其李代数结构。

5. 对称性和守恒量

在哈密顿系统中,辛几何的对称性直接与守恒量相关:

  • 给定一个函数 GG,如果 {G,H}=0\{G, H\} = 0,则 GG 是守恒量。
  • 守恒量 GG 生成的辛同胚族表示系统的对称性。

6. 哈密顿系统的可积性与混沌

哈密顿系统的几何性质为研究其可积性和混沌行为提供了框架:

  • 可积性问题:对于给定的哈密顿系统,是否存在足够多的独立守恒量使系统完全可积?
  • 混沌行为:大多数哈密顿系统是混沌的,特别是在高维相空间中。

定性 vs 定量:

目前对哈密顿系统的研究多集中于定性分析(如相图结构、吸引子),定量分析仍是一个未完全解决的领域。


总结

哈密顿系统在几何上是辛流形上的动态系统,其动力学由哈密顿量决定。帕松括号提供了函数间的代数结构,而刘维定理确保了系统体积形式的不变性。哈密顿系统的几何研究在动力学、量子力学和统计物理中具有重要意义,但其可积性和混沌问题仍然是未解的核心挑战。


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所以,可以理解為 对偶丛 上的不變量 為 哈密頓量。在時間的演化上,哈密頓 量 形成 辛向量場
ChatGPT 說:
ChatGPT

是的,您的理解是正确的,可以从以下几个方面进一步明确这种结构:


1. 对偶丛上的哈密顿量

在哈密顿系统中,对偶丛 TEtT^*E_t 是由位置空间的余切丛构成的。这个对偶丛有一个自然的几何结构:

  • 对偶丛的纤维:每一点的余切空间 TEtT^*E_t 包含所有可能的动量 pp
  • 哈密顿量:定义在整个对偶丛上的光滑函数 H(q,p,t)H(q, p, t),它是一个全局量,通常代表系统的总能量(包括动能和势能)。

哈密顿量 HH 是系统的不变量,它以对偶丛的几何结构为基础,描述了系统在时间 tt 上的演化。


2. 哈密顿量生成辛向量场

辛几何中的一个核心思想是:哈密顿量生成辛向量场。从数学上来说,这意味着:

ιXHω=dH\iota_{\mathbf{X}_H} \omega = dH
  • XH\mathbf{X}_H 是哈密顿向量场,它是由哈密顿量 HH 决定的一个特殊向量场。
  • ω\omega 是辛形式,它提供了流形的非退化几何结构。
  • dHdH 是哈密顿量的外微分,它为 XH\mathbf{X}_H 提供了方向信息。

从几何意义上说,哈密顿量 HH 在对偶丛上定义了一种演化规则,而这种演化通过辛向量场 XH\mathbf{X}_H 体现出来。


3. 时间演化和辛向量场

哈密顿向量场的时间演化可以通过以下方式描述:

  • 积分曲线:辛向量场 XH\mathbf{X}_H 的积分曲线描述了系统的时间轨迹,即 (q(t),p(t))(q(t), p(t)) 的演化。
  • 辛同胚族:哈密顿向量场生成了一族时间参数 tt 的变换(辛同胚),这些变换保持辛形式 ω\omega 不变。

这意味着:

  1. 系统的相空间结构(即对偶丛的几何结构)在时间演化中保持不变。
  2. 每个时刻的状态由辛同胚决定,哈密顿向量场是其生成元。

4. 总结

您提到的理解可以具体表达为:

  • 对偶丛上的不变量:哈密顿量 HH 是对偶丛上的核心函数,它决定了系统的动力学和几何演化。
  • 时间演化形成辛向量场:哈密顿量生成辛向量场 XH\mathbf{X}_H,通过这个向量场,系统的时间演化规则得以描述。

这种几何结构不仅揭示了哈密顿力学的内在对称性,还为研究复杂动力系统的行为(如守恒性、稳定性和混沌)提供了工具。



這一步是哈密頓-雅可比方程推導的核心,以下是詳細的解釋和步驟:


1. 作用量的全微分表達式

作用量 SS 定義為系統的哈密頓主函數,滿足以下微分形式:

dS=ipidqiHdt,dS = \sum_i p_i \, dq_i - H \, dt,

其中:

  • pip_i 是共軛動量。
  • HH 是哈密頓量。
  • SSqiq_itt 的函數,即 S=S(qi,t)S = S(q_i, t)

2. 使用共軛動量的定義

共軛動量 pip_i 定義為作用量對廣義坐標 qiq_i 的偏導數:

pi=Sqi.p_i = \frac{\partial S}{\partial q_i}.

因此,我們可以將 dSdS 的微分表達式寫為:

dS=iSqidqiHdt.dS = \sum_i \frac{\partial S}{\partial q_i} \, dq_i - H \, dt.


3. 全導數的分量分解

考慮作用量 SSqiq_itt 的函數,其全導數為:

dS=iSqidqi+Stdt.dS = \sum_i \frac{\partial S}{\partial q_i} \, dq_i + \frac{\partial S}{\partial t} \, dt.

比較兩個 dSdS 的表達式:

iSqidqiHdt=iSqidqi+Stdt.\sum_i \frac{\partial S}{\partial q_i} \, dq_i - H \, dt = \sum_i \frac{\partial S}{\partial q_i} \, dq_i + \frac{\partial S}{\partial t} \, dt.


4. 等式簡化

在上述等式中,iSqidqi\sum_i \frac{\partial S}{\partial q_i} \, dq_i 項相同,剩下的時間相關項:

Hdt=Stdt.-H \, dt = \frac{\partial S}{\partial t} \, dt.

這導致:

St=H.\frac{\partial S}{\partial t} = -H.


5. 將 HH 表達為函數形式

哈密頓量 HH 是廣義坐標 qiq_i、共軛動量 pip_i 和時間 tt 的函數。使用 pi=Sqip_i = \frac{\partial S}{\partial q_i} 的關係,可以將 HH 寫成 qiq_iSqi\frac{\partial S}{\partial q_i}tt 的函數:

St=H(qi,Sqi,t).\frac{\partial S}{\partial t} = -H\left(q_i, \frac{\partial S}{\partial q_i}, t\right).

這就是哈密頓-雅可比方程的一部分,描述了作用量 SS 的時間演化。


6. 結論

最終得到的關係式:

St=H(qi,Sqi,t),\frac{\partial S}{\partial t} = -H\left(q_i, \frac{\partial S}{\partial q_i}, t\right),

這一步將 SS 的時間依賴性與哈密頓量直接聯繫起來,是哈密頓-雅可比方程的核心表述之一。

如果需要,可以進一步討論此方程的應用或相關的物理意義! 為何要學習古典力學?聊聊古典力學與量子力學的神祕關係

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